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  假如用电池给电容器两头施加电压，那么电子会从 电池负极点 流出，积累鄙人极板上，一起，有电子从 上极板 流出，积累到 电池正极上.

  充电：接上电池时，上极板呈现正电荷+Q，下极板呈现负电荷-Q，电荷在电极板直接发生电场，板间电压 = 电池电压. 当电容器与电池没有电压差时，电子中止活动，体系到达平衡，此刻，充电完毕.

  若此刻移去电容器两头电池，而不短接电容，那么极板上的电荷、板间电场、电压保持不变.

  当然，实在的状况是，充电的电容器脱离电源后，最终会失掉电荷. 由于极板间空气/介质的绝缘特性不是抱负的，移除电源后，会呈现“漏电流”，电容器会在几秒~几小时后彻底放电.

  放电：假如想给电容器快速放电，可用一根导线个极板衔接，构成从-极板到+极板的导电通路，体系变为中性.

  电容器的电容C与极板面积A、极板间间隔d、绝缘材料或电介质有关. 假如给2平行极板施加电压V，则极板间的电场强度\(E=V/d\)

  通过给电容器加直流电压发生化学反应，使电介质在其间一组极板上构成十分薄的绝缘薄膜.

  特色：必定面积的电解电容器的电容，要比其他介质电容器的电容大，由于其电介质薄膜比任何固态电介质的要薄.

  电容器内介质起绝缘效果. 绝缘体内部电子不能脱离原子，但假如施加足够高电压，电介质内的电子就会脱离原子，导致电介质击穿.

  电介质击穿电压与化学成分、厚度有关. 其他要素：电极形状、空隙长度、气压或气体密度、电压、电介质的纯度电路外部环境（如湿度、温度 etc.）.

  如下图，dt时刻内，有微量电荷dQ流入右极板，一起左极板呈现相同电荷dQ.

  能量在抱负电容器中不会被耗费，但对含有内阻的实践电容不成立. 由于实践电容内阻很小，所以常常疏忽其耗费的能量.

  其间，时刻常数\(τ=RC\)(单位：秒)，t为接入电压源后的时刻（单位：秒）,e=2.718，\(V_R、V_C\)分别为电阻电压、电容电压

  一般令\(τ=RC\)为电路时刻常数（单位：秒），通过1τ后（t=τ），电容的充电电压到达电源电压的63.2%；通过2τ后(t=2τ)，电容电压达电源电压86.5%；3τ后，电容电压为电源电压的95%.

  电容不只存在于电容器内部，2个不同电位的外表相互接近时，就会发生电场，存在电容效应，效果好像电容器.

  2）灵敏电路中，寄生电容一般与电路并联，频率较高时，将起到旁路信号效果.

  如下图，3个电容并联，对电路上部节点使用基尔霍夫电流定理，可得出等效电容：

  电容器上的电荷\(Q=CV\). 在一个沟通电路中，电荷在电路中做周期性的往复运动，电荷（或电流）的运动速度与电压、电容、频率成正比. 将电容、频率相乘，得到一个类似于电阻的量，由于没热量发生，因而将这一量称为容抗，单位：Ω.

  其间，\(X_C\)容抗（单位：Ω），频率f（单位：Hz），电容C（单位：F），π=3.1416，角频率ω=2πf

  比值\(V_0/I_0=1/(ωC)\)类似于欧姆定律中电阻，单位：Ω. 但“阻抗”线性不同于传统电阻器，因而将该阻抗称为容抗.

  留意：容抗不耗费电能. 在1/4周期内存储在电容器中电脑，到下一个1/4周期又会直接开释回电路.

  电容性分压器用于输入沟通信号的电路中，由于电容器间隔直流，所以直流电路不能用电容性分压器.

  电容性分压器的沟通输出电压核算公式，不同于电阻分压器的核算. 如下图，分压公式的分子是串联元件\(C_1\)，而非\(C_2\)